第二节、原子的核式结构模型α粒子
在汤姆孙发现电子之前，对于原子中正负电荷如何分布的问题，科学家们提出了很多模型。其中较有影响的是汤姆孙本人于1898年提出的一种模型。他认为，原子是一个球体，正电荷弥漫性地均匀分布在整个球体内，电子镶嵌其中。有人形象地把汤姆孙模型称之为“西瓜模型”或“枣糕模型”。汤姆孙模型能够解释一些实验现象。但勒纳德在1903年做了一个实验，使电子束射到金属膜上，发现较高速度的电子很容易穿透原子。看来原子不是一个实心球体。
稍后一些的α粒子散射实验则完全否定了汤姆孙的模型。
一、α粒子散射实验
α粒子是从放射性物质（如铀和镭）中发射出来的快速运动的粒子，带有两个单位的正电荷，质量为氢原子质量的4倍、电子质量的7300倍。
1909年，英籍物理学家卢瑟福指导他的学生盖革和马斯顿进行α粒子散射实验的研究时，所用仪器的俯视图如图18.2－2所示。R是被铅块包围的α粒子源，它发射的α粒子经过一条细通道，形成一束射线，打在金箔F上。M是一个带有荧光屏S的放大镜，可以在水平面内转到不同的方向对散射的α粒子进行观察。被散射的α粒子打在荧光屏上就会有微弱的闪光产生。通过放大镜观察闪光就可以记录在某一时间内向某一方向散射的α粒子数。从α粒子源到荧光屏这段路程处于真空中。
当α粒子打到金箔时，由于金原子中的带电粒子对α粒子有库仑力的作用，一些α粒子的运动方向发生改变，也就是发生了α粒子的散射。统计散射到各个方向的α粒子所占的比例，可以推知原子中正负电荷的分布情况。
思考与讨论
1、在α粒子射入金箔时难免与电子碰撞。试估计这种碰撞对α粒子速度影响的大小
2、按照汤姆孙的原子模型，正电荷均匀分布在整个原子球体内。请分析：α粒子穿过金箔，受到电荷的作用力后，沿哪些方向前进的可能性较大，最不可能沿哪个方向前进。
实验发现，绝大多数α粒子穿过金箔后，基本上仍沿原来的方向前进，但有少数α粒子（约占八千分之一）发生了大角度偏转，偏转的角度甚至大于900，也就是说它们几乎被“撞了回来”。
这样的事实令人惊奇。大角度的偏转不可能是电子造成的，因为它的质量只有α粒子的1/7300，它对α粒子的影响就像灰尘对枪弹的影响，完全可以忽略。因此，造成α粒子偏转的主要原因是具有原子的大部分质量的带正电部分的作用。而按照汤姆孙模型，正电荷是弥漫地分布在原子内的，α粒子穿过原子时受到的个方向正电荷的斥力基本上相会抵消，因此对α粒子运动的影响不会很大。所以，汤姆孙模型无法解释大角度散射的实验结果。
卢瑟福对α粒子散射的实验数据进行分析后发现，事实应该是：占原子质量绝大部分的带正电的那部分物质集中在很小的空间范围。这样才会使α粒子在经过时受到很强的斥力，才可能使α粒子发生大角度的偏转。
1911年，卢瑟福提出了自己的原子结构模型。他设想：原子中带正电部分的体积很小，但几乎占有全部质量，电子在正电体的外面运动。这样，当α粒子接近原子时，电子对它的影响仍如前述可以忽略，但是，正电体对它的作用就不同了。因为正电体很小，α粒子进入原子区域后，大部分α粒子离它很远，受到的库仑力很小，运动方向几乎不改变。只有极少数α粒子在穿过时距离正电体很近，因此受到很强的库仑力发生大角度散射。这种情况如图18.2－3所示。
按照卢瑟福的理论，正电体的尺度是很小的，被称为原子核。卢瑟福的原子模型被称为核式结构模型。卢瑟福以这个模型为依据，利用经典力学计算了向各个方向散射的α粒子的比例，结果与实验数据符合得很好。
二、原子核的电荷和尺度
由不同元素对α粒子散射的实验数据可以确定各种元素原子核的电荷Q。又由于原子是电中性的，可以推算出原子内含有的电子数。科学家们注意到，各种元素的原子核的电荷数，即原子内的电子数，非常接近于它们的原子序数，这说明元素周期表中的各种元素是按原子中的电子数来排列的。
现在，我们知道，原子确实是由带电荷＋Ze的核与核外Z个电子组成。原子序数Z等于核电荷与电子电荷大小的比值。后来又发现原子核是有质子和中子组成的，原子核的电荷数就是核中的质子数。
通常用核半径R表征核的大小。原子核的半径是无法直接测量的，一般通过其他粒子与核的相互作用来确定。α粒子散射是估计核半径的最简单的方法。对于一般的原子核，实验确定的核半径R的数量级为10－15m，而整个原子半径的数量级是10－10m，两者相差十万倍之多。可见原子内部是十分“空旷”的。